海洋学报

黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运的季节变化特征

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郭贵正 ¹ , 李刚 ¹ , 何宜军 ¹^,²^,³^,^* , 赵若楠 ¹

海洋学报 | 论文 2024,46(4): 23-33

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海洋学报 | 论文 2024, 46(4): 23-33

黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运的季节变化特征

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郭贵正¹, 李刚¹, 何宜军¹^,²^,³^,^*, 赵若楠¹

作者信息

1.南京信息工程大学海洋科学学院，江苏南京 210044

2.自然资源部空间海洋遥感与应用重点实验室，北京 100081

3.崂山实验室区域海洋动力学与数值模拟功能实验室，山东青岛 266237

郭贵正（1998—），男，山东省临沂市人，主要从事海洋亚中尺度过程研究。E-mail：guizheng_g@163.com

通讯作者:

*何宜军（1963—），男，湖南省临湘市人，教授，从事海洋微波遥感研究。E-mail：yjhe@nuist.edu.cn

Seasonal variability of submesoscale vertical heat transport in the Kuroshio Extension

Guizheng Guo¹, Gang Li¹, Yijun He¹^,²^,³^,^*, Ruonan Zhao¹

Affiliations

1. School of Marine Sciences, Nanjing University of Information Science and Technology, Nanjing 210044, China

2. Key Laboratory of Space Ocean Remote Sensing and Applications, Ministry of Natural Resources, Beijing 100081, China

3. Laboratory for Regional Oceanography and Numerical Modeling, Laoshan National Laboratory, Qingdao 266237, China

出版时间: 2024-04-30 doi: 10.12284/hyxb2024033

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摘要

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亚中尺度过程伴随着强烈的垂向速度，显著影响着海洋表面与海洋内部之间热量、浮力和质量等示踪物的垂向输运。基于(1/48)°的LLC4320模式结果，本文对黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运的季节变化进行了研究。研究结果表明，黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运具有明显的春冬强、夏秋弱的季节变化特征。上层海洋净亚中尺度垂向热通量变化与混合层深度变化趋势较为一致，在混合层上方整体呈现出向上的亚中尺度热量输运，混合层下方也存在很强的亚中尺度垂向热量输运，但呈现正负交替的变化特征，净亚中尺度垂向热量输运较小。垂向热通量波数频率协同谱分析表明，混合层下方的亚中尺度垂向热量输运可能是由线性内波引起的，但线性内波引起的向上与向下的垂向热量输运相互抵消，在季节平均后净垂向热量输运较小。

关键词

黑潮延伸体 / 亚中尺度过程 / 垂向热量输运

Abstract

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Submesoscale processes associated with strong vertical velocities play significant roles in the vertical transport of tracers between the ocean surface and the interior, including heat, buoyancy, and mass. Based on the results of the (1/48)° LLC4320 model, this study investigates the seasonal variations of submesoscale vertical heat transport in the Kuroshio Extension. The results show that submesoscale vertical heat transport in the Kuroshio Extension exhibits distinct seasonal variations, with strong transport in spring and winter, and weaker transport in summer and autumn. The variation of net submesoscale vertical heat flux in the upper ocean is consistent with the trend of mixed layer depth, which shows overall upward submesoscale heat transport above the mixed layer and strong alternating positive and negative submesoscale vertical heat transport below the mixed layer, resulting in relatively small net submesoscale vertical heat transport. Coherent spectral analysis of vertical heat flux wavenumber-frequency suggests that submesoscale vertical heat transport below the mixed layer may be caused by linear internal waves, but the upward and downward vertical heat transports induced by linear internal waves counteract each other, leading to a reduced net vertical heat transport after averaging over the season.

Key words

Kuroshio Extension / submesoscale / vertical heat transport

引用本文

郭贵正, 李刚, 何宜军, 赵若楠. 黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运的季节变化特征. 海洋学报, 2024 , 46 (4) : 23 -33 . DOI: 10.12284/hyxb2024033

Guizheng Guo, Gang Li, Yijun He, Ruonan Zhao. Seasonal variability of submesoscale vertical heat transport in the Kuroshio Extension[J]. Haiyang Xuebao, 2024 , 46 (4) : 23 -33 . DOI: 10.12284/hyxb2024033

正文

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1 引言

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水平尺度为0.1～100 km的亚中尺度过程广泛存在于上层海洋中，通常表现为细长的涡丝、涡旋、锋面等结构特征^[1–2]。亚中尺度过程介于中尺度和小尺度过程之间，具有不同于其他过程的动力特征，其垂向相对涡度接近甚至超过行星涡度，能够有效打破地转平衡，促使能量从中尺度过程向小尺度过程传递^[3–5]。研究发现，亚中尺度过程通常伴随着强烈的垂向运动，其垂向速度比中尺度过程大一个量级，有利于海表和海洋内部之间的热量、浮力和质量等示踪物的垂向输运^[6–8]。

海洋热量输运在海气相互作用^[9]、极地气候变化^[10]和全球变暖^[11]等过程中起着重要作用。由于海洋垂向流速远小于大尺度环流和中尺度涡旋引起的水平流速，垂向流速的测量难度较高，因此直到现在高分辨率数值模式的发展才推动了亚中尺度垂向热量输运的研究^{[7, 12–13]}。Su等^[7]通过全球亚中尺度分辨率LLC4320模式资料研究发现，亚中尺度过程垂向热量输运是全球热量收支的重要组成部分，在上层海洋中，亚中尺度过程能够引起向上的净垂向热量输运，在冬季中纬度地区平均可达100 W/m²，是中尺度垂向热量输运的5倍，显著影响着海洋的热量收支。Wang等^[13]采用欧拉坐标系研究了黑潮延伸体中一对中尺度气旋涡和反气旋涡所引起的亚中尺度垂向热量输运，发现反气旋涡引起的亚中尺度垂向热量输运几乎是气旋涡的2倍，且低频亚中尺度垂向热量输运在月平均垂向热量输运中占据主导位置。因此研究亚中尺度垂向热量输运对于我们理解海洋上层海洋热量收支和海洋内部与大气之间的热量输运具有重要意义。

前人研究表明，亚中尺度过程的重要生成机制是混合层斜压不稳定和应变诱导的锋生过程，与混合层厚度变化密切相关^[1]，具有冬强夏弱的显著季节变化特征^[14–15]。亚中尺度垂向热量输运受亚中尺度过程的影响，也具有明显的季节性^{[7, 16–17]}。与开阔海域亚中尺度垂向热量输运冬强夏弱的季节变化特征不同，陆架区域受上升流和下降流影响显著，不仅在夏季也有很强的亚中尺度垂向热量，还比开阔海域大一个量级^[16]。中尺度涡边缘伴随的亚中尺度过程可以引起强烈的垂向速度，能够将热量从海洋内部输送到海洋表面，关于中尺度涡旋和锋面等过程产生的亚中尺度垂向热量输运已有许多学者进行了研究^{[13, 18–20]}，但对黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运缺乏整体的认识。因此，本研究将利用LLC4320模式数据，重点研究黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热量输运的整体季节变化，探讨其特征和影响机制。

2 数据和方法

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2.1 数据介绍

本文采用LLC4320模式数据对黑潮延伸体海域进行研究，LLC4320是指采用麻省理工学院通用环流模型（MITgcm）在纬度−经度极地盖（LLC）网格上进行全球、全深度的海洋和海冰数值模拟。模式水平分辨率为（1/48）°，在不同的纬度具有不同的分辨率，在黑潮延伸体区域分辨率约为1.7 km。垂直方向上共分为90层，并在表层进行了加密，在100 m深度以内共有22层数据，由于本文主要研究上层海洋亚中尺度垂向热量输运，因此采用500 m深度内的40层数据。本文使用的LLC4320模式数据范围为29°～40°N，140°～165°E，时间长度为2011年10月1日至2012年9月31日，模式时间分辨率为1 h。将研究区域进一步划分为3个子区域（图1），其中，R1区域位于黑潮延伸体流轴北部（38°～39.8°N，140°～165°E），R2区域位于黑潮延伸体流轴（35°～37°N，140°～165°E），R3区域位于黑潮延伸体流轴南部（32°～34°N，140°～165°E）。LLC4320模式现已广泛应用于海洋亚中尺度过程的研究^{[7-8, 12, 21]}。

本文的季节划分为春季3−5月、夏季6−8月、秋季9−11月、冬季12月到翌年2月。由于仅有一年数据，秋季时间不连续，因此秋季季节平均采用2010年10月、11月以及2012年9月数据计算。

2.2 方法

2.2.1 亚中尺度信号提取方法

亚中尺度过程是介于中尺度和小尺度之间的过渡过程，同时具有地转与非地转的特征，因此首先要确定亚中尺度的范围。在谱空间中，不同的动力过程具有不同的特征，因此水平各向同性波数谱是估算数值模式亚中尺度和中尺度过程空间临界值的有效手段。在水平运动均匀性和各向同性假设下，在以准地转运动为主的波数范围内，动能谱斜率接近k⁻³。在亚中尺度范围内，动能谱的斜率相对平坦，接近k^−2[2]。黑潮延伸体海域1月15日40 m深度的流速水平各向同性波数谱如图2所示，在波长为50 km处，动能谱斜率指数由−3转为−2，在波长10 km处，谱斜率迅速衰减，表明LLC4320模式数据在黑潮延伸体海域识别亚中尺度过程的范围为10～50 km，因此本文中的亚中尺度是指10～50 km。本文采用时空滤波方法来分离亚中尺度过程^{[13, 17]}，采用雷诺分解法将原始物理量（

$ {\text{φ}} $

）划分为年平均项（

$ \overline{{\text{φ}} } $

）和扰动项，然后将扰动项进一步分解为中尺度（

$ {{\text{φ}} }_{{\mathrm{m}}} $

）和亚中尺度分量（

$ {{\text{φ}} }_{{\mathrm{s}}} $

），公式如下：

(1)

$ {\text{φ}} =\overline{{\text{φ}}}+\left(\widetilde{{\text{φ}} }-\overline{{\text{φ}} }\right)+\left({\text{φ}} -\widetilde{{\text{φ}} }\right)={{\text{φ}} }_{{\mathrm{l}}}+{{\text{φ}} }_{{\mathrm{m}}}+{{\text{φ}}}_{{\mathrm{s}}}, $

式中，

$ \widetilde{{\text{φ}} } $

表示对物理量先进行时间滤波，然后叠加空间滤波的结果，时间和空间滤波的截断频率分别为7 d和50 km。

2.2.2 亚中尺度垂向热通量的计算

亚中尺度垂向热通量的计算公式为

(2)

$ {\text{VHF}}_{\text{S}}=C_{\text{P}}\rho W_{\text{S}} T_{\text{S}}, $

式中，VHF_S为亚中尺度垂向热通量；C_P为海水比热容；ρ为海水密度；W_S和T_S分别为亚中尺度垂向速度和亚中尺度海水温度，设C_P和ρ为常数，C_P = 4096 J/(kg·℃)，ρ = 1 024 kg/m³ 。

2.2.3 混合层深度计算方法

本文计算混合层深度的方法为阈值法^[22]，通过判断温度垂向梯度是否存在阈值范围来确定混合层深度，具体方法为由上至下逐层计算当前深度与基准深度（水下10 m）的温度差值，直到温度差值大于0.3℃，则将当前深度视为混合层深度。

2.2.4 波数频率协同谱

垂向热通量（

$ C_{\text{P}}\rho W_{\text{S}}T_{\text{S}} $

）由亚中尺度垂向速度和亚中尺度海水温度计算得到，因此单一变量的波数频率谱不再适用，需要计算垂向速度和温度的波数频率协同谱^{[12-13, 23]}，计算公式如下：

(3)

$ {\left|{\widehat{{\text{φ}} }}_{{{WT}}}\right|}^{2}={\mathrm{Re}}\left[{C}_{{\mathrm{P}}}\rho \widehat{W}{\widehat{T}}^{*}\left(k,\omega \right)\right] ,$

式中，

$ \widehat{W} $

是垂向速度的三维离散傅里叶变换；

$ {\widehat{T}}^{*} $

是温度三维离散傅里叶变换后的共轭；k和

$ { \omega } $

分别为波数和频率。在计算垂向速度和温度的波数频率协同谱时，首先要去除垂向速度和温度在空间和时间上的平均值和线性趋势。随后，将两个去趋势变量乘以一个3D汉宁窗，最后对三维傅里叶变换后得到的水平波数做方位角平均，即得到二维谱密度

$ {\left|{\widehat{{\text{φ}}}}_{{{WT}}}\right|}^{2} $

。

3 结果与分析

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3.1 黑潮延伸体亚中尺度垂向热通量的季节变化

图3为黑潮延伸体亚中尺度垂向热通量在40 m深的季节性分布，呈现显著的冬强夏弱的特点，与亚中尺度过程的季节性相同^{[14-15, 24]}。冬季（图3d）热通量在整个研究区域均为较强的正值，值得注意的是，在黑潮延伸体流轴及其北部高纬度区域热通量最大值超过300 W/m²，远大于南部低纬度区域，且中尺度涡边缘热通量大于中尺度涡内部；春季（图3a）热通量空间分布与冬季相似，但热通量明显减弱；在夏秋季（图3b，图3c），较强热通量主要分布在黑潮延伸体流轴及陆架区域，且呈现正负交替的空间分布，其他绝大部分区域热通量较弱。

不同区域热通量的季节变化特征不同，图4展示了不同区域平均热通量及混合层深度随时间的变化情况。3个区域中热通量的变化和混合层深度的变化具有很强的相关性，均在冬季达到最大值，春秋季逐渐减小。在R1、R2区域中，热通量在11月迅速增加，整个冬春季维持在较高的水平，最高可超过300 W/m²，在5月之后又保持在一个极小的范围内，亚中尺度垂向热量输运不显著；R3区域冬季混合层深度远大于R1、R2区域，但冬季热通量峰值最高仅为100 W/m²，远小于R1、R2区域。

图5为各个季节区域平均热通量随深度的变化情况，在上层海洋200 m以内主要为向上的热量输运。不同季节热通量所影响的深度不同，与混合层深度极大相关，但整体趋势都是先增强后减弱趋于0，冬春季混合层深度大，热通量减弱时所处的深度也相对较大。

图6为区域平均热通量随时间、深度的变化情况，其中黑色曲线为区域平均混合层深度。在所有子区域中，较强的热通量均分布在混合层内，且基本上全是正值，表明在混合层内向上输送热量，而在混合层以下，热通量数值较小，垂向输运不显著。在R1、R2区域中，冬春季混合层深度较深，混合层内热通量较强，达到300 W/m²，夏秋季，随着混合层深度的减弱，热通量的数值也逐渐减弱。在混合层以下，热通量数值在−100～100 W/m²之间，且具有正负交替的现象，因此时间平均后数值极小，垂向输运不显著。在R3区域中，冬春季混合层深度远大于R1和R2区域，但混合层内热通量的数值远小于R1和R2区域。

亚中尺度垂向热量输运在混合层内能够引起强烈的向上热量输运^{[16-17, 25]}，具有明显的冬强夏弱季节变化特征，向上热量输运最强的时间出现在冬季的1−3月，混合层以下净垂向热量输运较低。在黑潮延伸体流轴全年都有较强的亚中尺度垂向热量输运，冬春季亚中尺度垂向热量输运高值主要分布在黑潮延伸体流轴及其北侧区域，其他区域较低。

亚中尺度过程通常具有罗斯贝数Ro ≈ 1的特点，而根据Rocha等^[15]的研究，标准化后的相对涡度可以视为罗斯贝数Ro表征的亚中尺度过程的强弱。冬夏季不同深度标准化相对涡度场（通过原始速度计算，以1月15日和7月15日为例）如图7所示，具有明显的季节性。在图7a中，研究区域冬季40 m深度处的亚中尺度结构丰富，涡丝、涡旋分布密集，且相对涡度绝对值较大，普遍大于1。相对冬季丰富的亚中尺度过程，夏季（图7b）亚中尺度涡丝和涡旋较少，具有较大相对涡度的亚中尺度过程主要存在于中尺度涡旋边缘以及黑潮延伸体锋面区域，且亚中尺度过程普遍偏弱。亚中尺度涡旋垂向尺度有限，主要存在于混合层内，影响深度有限^[26]。200 m深度处于混合层以下，相对涡度主要分布在黑潮延伸体锋面以及中尺度涡旋边缘，其他区域普遍小于40 m深度处。冬季R3区域混合层较深，200 m深度依然处于混合层内，因此也有较大的相对涡度分布（图7c）。

垂向热通量水平分布的瞬时图像显示，冬季（图8c）、夏季（图8d） 200 m深度处也有很强的垂向热量输运，大值主要分布在黑潮延伸体流轴及其北侧，绝对值超过5000 W/m²，表现为明显的正负交替分布，而在流轴南侧，数值相对来说较小。冬季40 m深度（图8a）处于混合层内，热通量绝大部分为正值，而夏季40 m深度（图8b）处于混合层以下，表现为正负交替出现的空间分布，因此冬季整个季节区域平均后没有明显的净垂向输运特征。

在涡旋和锋面海域，锋生和大气强迫引起的浮力损失相互作用会增强水平浮力梯度，触发亚中尺度对称不稳定，并引起强烈的垂向非地转次级环流^[27]。图9展示了1月15日和7月15日不同深度的水平浮力梯度

$ \left(\left|\nabla b\right|\right) $

，其中浮力

$ b=g(1-\rho/{\rho}_{0}) $

，g为重力加速度，ρ为密度，ρ₀为参考密度。在混合层中，应变诱导的锋生过程中会产生尖锐的密度锋^[1]，同时部分锋面和涡丝会通过混合层斜压不稳定性转变为亚中尺度涡旋，因此在水平浮力梯度较大的地方通常对应着较大的罗斯贝数^[28]。相比于罗斯贝数分布，40 m深度（图9b）水平浮力梯度夏季比冬季更强，分布也更为广泛，引起的非地转次级环流带来强烈的亚中尺度垂向热通量输运。亚中尺度垂向热通量与水平浮力梯度的分布较为一致，在涡旋边缘和流轴等水平浮力梯度较大的区域，诱发强烈的非地转次级环流，使得亚中尺度垂向热量输运也很强。

亚中尺度垂向热通量的空间分布与标准化相对涡度和水平浮力梯度的分布较为一致，但在混合层内部40 m深度处（图7a，7b），具有丰富的亚中尺度涡旋、锋面等结构，在200 m深度处（图7c，7d）明显减弱，而亚中尺度垂向热量输运在200 m深度处（图8c，8d）反而得到加强，表明混合层上下亚中尺度垂向热量输运具有不同的动力机制。

3.2 亚中尺度垂向热通量的波数频率协同谱

不同尺度的运动具有不同的波长和频率，因而可以根据其在波数频率谱中的位置做出判断^[29-30]。冬季（1月）研究区域垂向热通量的频谱波数协同谱如图10所示。R1区域40 m垂向热通量谱密度（图10a）在亚中尺度和亚中尺度与线性内波的过渡区域有着显著的正值分布，表明亚中尺度及其更小尺度上的垂向热通量有着显著的向上输运，而在200 m深度（图10d），亚中尺度范围内谱密度绝对值较低，且在线性内波影响区内出现明显的正负值交替现象。R2区域40 m垂向热通量谱密度（图10b）不仅在亚中尺度和线性内波区域有着显著的正值分布，还在中尺度范围内有着明显的正值分布，而200 m深度谱密度（图10e）在亚中尺度区域迅速减小，在中尺度与线性内波区域也出现了明显的负值分布。R3区域混合层深度较深，垂向热通量谱密度（图10c，图10f）主要分布在亚中尺度区域且皆为正值。

图11为夏季（7月）研究区域垂向热通量的频谱波数协同谱，相较于冬季，整体谱密度数值较低，差异也比较大。夏季混合层内内波比冬季活跃得多，在线性内波范围内，3个区域都出现了条带状结构，沿着不同斜压模态的色散关系曲线分布^[29]。R1区域40 m和200 m垂向热通量谱密度（图11a，图11d）均在线性内波区域存在着明显的正负相间分布，且200 m垂向热通量谱密度在中尺度范围内也有较小的正负值相间分布，但在亚中尺度范围内几乎为0；R2区域与R1区域在线性内波范围内分布大致相同，但在中尺度区域分布更为显著。R3区域垂向热通量谱密度值极低，与其他区域相比较更是可以忽略不计，对应着R3区域夏季垂向热通量输运较弱。

不同区域、不同季节的垂向热通量的波数频率协同谱差别很大，表示有不同的动力机制。在冬季混合层内具有强烈的向上亚中尺度垂向热量输运，对应的波数频率协同谱中在亚中尺度区域有明显的正值分布；夏季亚中尺度净垂向热量输运较小，其对应的波数频率协同谱中在线性内波区域有明显的正负相间分布，表明不同季节亚中尺度垂向热量输运的动力机制不同。R2区域包含黑潮延伸体锋面，在锋面位置全年都有较强的垂向热通量输运，其冬、夏季的波数频率协同谱均在中尺度区域内出现非常强的谱密度值，表明R2区域黑潮延伸体锋面对垂向热通量的输运不可忽视。在上层海洋中，垂向速度主要由高频率、高波数的非地转亚中尺度运动驱动，垂向速度增强的潜在机制包括锋生、沿等密面运动以及高模态线性内波等^[31]，仅仅依靠频谱特征很难确定垂向热通量的生成机制。

4 结论

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亚中尺度过程具有极大的垂向速度，比中尺度过程大一个量级，引起的垂向热通量输运具有重要影响。本文基于LLC4320模式结果，将黑潮延伸体海域分为黑潮延伸体流轴、流轴北侧和流轴南侧3个区域，分析了不同子区域垂向热通量的季节变化特征。研究结果表明，在混合层内具有强烈的向上亚中尺度垂向热量输运。此外，垂向热通量输运具有明显的季节变化特征：冬季最强，春季次之，夏秋季最弱；在空间上，冬春季流轴北侧区域垂向热通量输运显著强于南侧区域，黑潮延伸体流轴和日本沿岸区域，常年具有较强的热通量。研究还发现，夏季瞬时亚中尺度垂向热量输运同样很强，绝对值超过5000 W/m²，波数频率协同谱分析表明，冬季混合层内向上的亚中尺度垂向热量输运主要由亚中尺度过程贡献，夏季混合层较浅，亚中尺度垂向热量输运主要受线性内波影响，而线性内波引起的向上与向下的垂向热量输运相互抵消，在季节平均后净垂向热量输运较小。

本文仅通过1年的数值模拟结果对黑潮延伸体海域亚中尺度垂向热通量进行研究，尽管可以分析出亚中尺度过程和垂向热量输运的季节变化，但在一定程度上缺乏普适性，后续还需要获得更多数据以及结合现场观测等手段开展更加深入的研究。LLC4320模式主要由大气强迫海洋，没有完全考虑海气之间的耦合，海气相互作用会显著影响风应力、大气急流以及中纬度风暴^[9]，这些影响只能通过海洋−大气耦合模式去评估。此外，模式的空间分辨率大约为1.7 km，在波长10 km范围处动能谱斜率急剧下降，表明模式对0.1～10 km尺度的亚中尺度过程识别程度有限，研究表明，0.1～10 km的亚中尺度过程会导致上层海洋再层化，从而产生向上的热通量^[32]，因此我们的研究结果可能比实际过程偏小。亚中尺度垂向速度受多种物理机制的影响，因此关于亚中尺度垂向热通量的产生机制及不同动力过程对其影响还需要开展进一步的研究。

致谢：本文使用的LLC4320模式数据来自美国喷气推进实验室（Jet Propulsion Laboratory, JPL），感谢JPL的Zhang Hong博士和厦门大学海洋与地球学院的杨洋老师提供的数据支持。感谢江苏省气象服务中心的王青玥博士对本文波数频率谱分析的指导。本文中的数值计算得到了南京信息工程大学高性能计算中心的支持和帮助，特此感谢。

基金

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国家自然科学基金重大仪器设备研制项目(42027805)

参考文献

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文献

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参考文献引证文献

排序方式：

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2024年第46卷第4期

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doi: 10.12284/hyxb2024033

接收时间：2023-11-24
首发时间：2025-11-26
出版时间：2024-04-30

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出版历史

收稿日期：2023-11-24
修回日期：2024-03-18

基金

国家自然科学基金重大仪器设备研制项目(42027805)

作者信息

1.南京信息工程大学海洋科学学院，江苏南京 210044

2.自然资源部空间海洋遥感与应用重点实验室，北京 100081

3.崂山实验室区域海洋动力学与数值模拟功能实验室，山东青岛 266237

通讯作者:

*何宜军（1963—），男，湖南省临湘市人，教授，从事海洋微波遥感研究。E-mail：yjhe@nuist.edu.cn

参考文献

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https://castjournals.cast.org.cn/joweb/hyxb/CN/10.12284/hyxb2024033

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2种不同金属材料的力学参数

科 Family	属数 Number of genus	种数 Number of species	占总种数比例 Percentage of total species (%)	属 Genus	种数 Number of species	占总种数比例 Percentage of total species (%)
鹅膏菌科Amanitaceae	2	11	5.26	鹅膏菌属 Amanita	10	4.78
小菇科 Mycenaceae	2	12	5.74	丝盖伞属 Inocybe	5	2.39
多孔菌科 Polyporaceae	8	14	6.70	蜡蘑属 Laccaria	5	2.39
红菇科 Russulaceae	3	23	11.00	小皮伞属 Marasmius	6	2.87
				小菇属 Mycena	11	5.26
				光柄菇属 Pluteus	5	2.39
				红菇属 Russula	17	8.13
				栓菌属 Trametes	5	2.39

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